張拉膜的荷載剖析是在外形剖析所得到的外形與初始應(yīng)力散布的基本上進(jìn)行的，檢查結(jié)構(gòu)在荷載組合下的強(qiáng)度、剛度是否滿意預(yù)邀請(qǐng)求的進(jìn)程；張拉膜的荷載剖析基本上都采取非線性有限元法，即將結(jié)構(gòu)離散為單元跟結(jié)點(diǎn)，單元與單元通過結(jié)點(diǎn)相連，外荷載作用在結(jié)點(diǎn)上，通過樹破結(jié)點(diǎn)的均衡方程，獲得求解，  張拉膜輕、柔、飄的特點(diǎn)決定了張拉膜抗風(fēng)盤算的內(nèi)容也有自身特點(diǎn) 


給定預(yù)應(yīng)力散布的外形判斷問題，預(yù)先假設(shè)張拉膜中應(yīng)力的散布情況，再依據(jù)受力公道或經(jīng)濟(jì)準(zhǔn)則進(jìn)行剖析盤算，得到膜的初始多少何狀況  
給定多少何邊界前提的外形判斷問題：預(yù)先判斷張拉膜的多少何邊界前提，而后盤算剖析預(yù)應(yīng)力散布跟空間外形， 常用的盤算機(jī)找形方法有：力密度法、能源松弛法、有限元法   

靜風(fēng)壓體型系數(shù)的判斷  風(fēng)荷載體型系數(shù)是描述風(fēng)壓在結(jié)構(gòu)上不均勻特點(diǎn)的重要參數(shù)，個(gè)別結(jié)構(gòu)的體形系數(shù)可能從荷載標(biāo)準(zhǔn)查得，但張拉膜外形各異，不能從荷載標(biāo)準(zhǔn)直接獲得風(fēng)壓體型系數(shù)
所以，較大的張拉膜基本都請(qǐng)求進(jìn)行風(fēng)洞實(shí)驗(yàn)，以獲得比較正確的張拉膜的局部風(fēng)壓凈壓系數(shù)跟均勻風(fēng)載體形系數(shù)，因?yàn)轱L(fēng)洞實(shí)驗(yàn)要滿意一系列的類似準(zhǔn)則，如多少何類似、雷諾數(shù)類似等，通常要滿意這些類似前提是不可能的，因此風(fēng)洞模仿實(shí)驗(yàn)結(jié)果有時(shí)會(huì)超過實(shí)測(cè)值很多  
脈動(dòng)風(fēng)壓系數(shù)的判斷  張拉膜在荷載作用下的位移較大，結(jié)構(gòu)位形的變更會(huì)對(duì)其四周風(fēng)場(chǎng)產(chǎn)生影響，所以張拉膜的風(fēng)能源響應(yīng)進(jìn)程是流固耦合進(jìn)程

這種能源進(jìn)程的風(fēng)洞實(shí)驗(yàn)須采取氣轉(zhuǎn)動(dòng)性模型，因此實(shí)現(xiàn)起來難度較大，近年來發(fā)展的“數(shù)值風(fēng)洞”受到越來越多的器重，簡(jiǎn)單的說就是將盤算流膂力學(xué)跟盤算結(jié)構(gòu)力學(xué)結(jié)合起來，用盤算流膂力學(xué)來模仿結(jié)構(gòu)四周的風(fēng)場(chǎng)，用盤算結(jié)構(gòu)力學(xué)來模仿張拉膜，再借助某些參數(shù)的傳遞來實(shí)現(xiàn)兩者之間的耦配合用，不過，該方法還處實(shí)驗(yàn)階段

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